😘 この時代には、黒体輻射の放射輝度の波長分布の様子は解明されていなかったのですが、後の1900年にマックス・プランクが正しい輻射分布則を発見します（別稿「」参照）。 ．太陽定数の測定 高校で地学を選択すると、太陽定数を測定する生徒実験をします。
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😘 この時代には、黒体輻射の放射輝度の波長分布の様子は解明されていなかったのですが、後の1900年にマックス・プランクが正しい輻射分布則を発見します（別稿「」参照）。 ．太陽定数の測定 高校で地学を選択すると、太陽定数を測定する生徒実験をします。
3ですから、そのままの数で表すと、数字が大きくなり扱いにくくなるので、 6. 太陽の：太陽の表面温度は、上のステンファン・ボルツマンの法則以外にも、ウィーンの変位則からも求めることができる。
この過程では外界と仕事も熱（輻射）もやりとりされる事はないので熱力学第一法則から輻射場の内部エネルギーＵは保存される。
👀 １．輻射場の圧力 ２．（）（）（）（）（）（） ３．（）（）（） ４． （５）輻射圧の補足説明 ここまでの議論では輻射場の圧力は完全反射する完全導体のピストンに働く力として議論されてきた。
放射エネルギーが計算されます。
🤝 輻射場の絶対温度Ｔはまさにこのようにして状態量Ｓを導入するための積分因子に他なりません。 今後はこの値を用いることにすると前出の比例定数ａは となる。 N Aはアボガドロ定数です• ［絶対温度Ｔはもともと熱力学第二法則に基づいて［ケルビンによって］導入されたものであったことを思い出して下さい。
10小片の持つ熱は輻射エネルギーＵに比較して非常に小さいと仮定できるので、その温度がかなり変化してもそれに必要な熱の供給は無視できる。
☭ から 理想気体では、平均運動エネルギーは絶対温度Tのみに比例し、気体の種類によらないことがわかります。 ここで ｕは輻射エネルギーの空間密度であるが、「キルヒホフの法則」により底の黒体壁の温度Ｔのみに依存する。
16一方で、放射率が波長に依存する物体や面は、 非灰色体 や 非灰色面 と呼ばれることがあります。
Hは減少プランク定数であります• 別稿で説明したように太陽光線は大気で反射・散乱・吸収されるため地上に届くのは約半分程度になります。
その増加分は 熱力学第二法則により と表される。
