☎ 93 では、 部分積分をして b と c の両方の変分ができるようにしてある。 J-GLOBALでは書誌 タイトル、著者名等 登載から半年以上経過後に表示されますが、医療系文献の場合はMyJ-GLOBALでのログインが必要です。 このような紫外極限で背景時空独立性が現れる性質のことを通常の漸近自由性と区別して漸近的背景自由性 asymptotic background freedom と呼ぶことにします。
☎ 93 では、 部分積分をして b と c の両方の変分ができるようにしてある。 J-GLOBALでは書誌 タイトル、著者名等 登載から半年以上経過後に表示されますが、医療系文献の場合はMyJ-GLOBALでのログインが必要です。 このような紫外極限で背景時空独立性が現れる性質のことを通常の漸近自由性と区別して漸近的背景自由性 asymptotic background freedom と呼ぶことにします。
最初に 世界面上の 空間１次元＋時間１次元のひもは実在のものでは表せない。
👐 二次元の台に二次元の値が乗っているので、４次元の世界の話になっている• 74 の " c" を セントラルチャージと呼ぶ。 共形代数 [ ] 共形群のは以下のように定義される。 相関関数は次の汎関数微分で変化しない。
１変数 のを考える• 研究テーマ： くり込み可能な量子重力理論、共形場理論、初期宇宙論 研究内容の紹介. この理論はその破れを表す新しい力学的スケールの存在も予言しています。
つまり、セントラルチャージ全体がゼロになるには D が 26 次元 にならなければならない！ Eq. [ ストレスエネルギーテンソル。
👆 この意味は後で説明する。 台は 実数の二次元平面に見立てることができる• また ユークリッド時空間の計量 g は Eq. しかし この経路積分法というのは 調べてもらうとお分かりになると思うが、現実の世界でまったく 役に立たない。 ] Eq. ある座標変換のもとで、計量テンソル g のスケールが 次のように変わる場合、 Eq. ] 経路積分法を用いて、X 場の遷移を考える。
17しかし まず最初に b,c - ゴーストは 単なる 数学上のゴースト である。
🔥 詳しくはを参照。 ここで極座標を用いる。 高エネルギー極限で共形不変性を持つかどうかも大きな違いです。
しかし、こんな非現実的な余剰次元に頼るぐらいなら、対称性も含めたその前提条件が間違っているという発想には いたらないのだろうか？ と思ってしまう。
💖 また、この制約は結構厳しくて、共形変換であるは限定的 であるが物理的に重要と思われているほぼすべての関数がそれに相当する？？ である。 その結果、理論は非摂動的な場の量子論の代表格である共形場理論 conformal field theory, CFT を用いて表されます[]。 これらの定義は 私達 人間による人為的なものであり、自然界の法則そのものを意味していない。
所属： 高エネルギー加速器研究機構 KEK 、素粒子原子核研究所• このページでは、どうして 弦理論の臨界次元が ボソンで 26 次元 超弦理論で 10 次元 になるのかを、ゲージ固定と セントラルチャージ（中心電荷）によるアノマリーの視点から説明することにする。
⌚ そのような関数は、が と書けることを思い出せば、・指数関数などを含むことがわかり、そのほか、ガンマ関数、なども含まれる。 Conformal transformation optics• 量子重力と宇宙 著書「共形場理論を基礎にもつ量子重力理論と宇宙論」 プレアデス出版, 2016 の英訳本を出版しました。
9透明マントなどが検討されている。
